單色超快激光成絲產(chǎn)生太赫茲輻射機理，空氣等離子體產(chǎn)生太赫茲
1 單色超快激光與氣體介質(zhì)作用成絲輻射太赫茲波的機制
相比太赫茲光整流和光導天線(xiàn)太赫茲源的方法, 超快激光與氣體介質(zhì)作用成絲產(chǎn)生太赫茲波的方法不受介質(zhì)損傷閾值的限制, 使用起來(lái)更加方便。目前超快激光成絲產(chǎn)生太赫茲波主要是, 通過(guò)單色激光場(chǎng)與氣體介質(zhì)相互作用和雙色激光場(chǎng)與氣體介質(zhì)相互作用, 這兩種方法產(chǎn)生太赫茲波的機理各不相同，用單色超快激光場(chǎng)與氣體介質(zhì)作用形成等離子體產(chǎn)生太赫茲波的裝置, 實(shí)驗中使用0.8μm波長(cháng)的飛秒激光通過(guò)聚焦透鏡Lens(f1)形成等離子拉絲, 最終輻射出徑向偏振的太赫茲波；另外四波混頻模型產(chǎn)生太赫茲輻射的一般實(shí)驗裝置圖, 實(shí)驗中同樣使用0.8μm波長(cháng)的線(xiàn)偏振飛秒激光作為基頻的激發(fā)光, 二倍頻偏硼酸鋇晶體(BBO)用于產(chǎn)生二倍頻激光即0.4μm波長(cháng)激光, 飛秒激光依次通過(guò)聚焦透鏡Lens(f2)和BBO, 與氣體介質(zhì)相互作用產(chǎn)生等離子體拉絲, 最終得到線(xiàn)偏振太赫茲波。
2 提高太赫茲輻射效率的若干方法
單色超快激光與氣體介質(zhì)作用產(chǎn)生太赫茲輻射效率的提高有很多方法, 在單色激光誘導形成拉絲的基礎上, 可以通過(guò)在拉絲周?chē)饧涌v向電壓、外加橫向電壓、雙拉絲等方法獲得更強的太赫茲波。這些方法不需要復雜的光學(xué)元件和光學(xué)晶體, 不需脈沖之間的精確對齊或相位調整, 因此這些方法可以運用到更多的太赫茲技術(shù)應用中。除此以外, 這種簡(jiǎn)單裝置產(chǎn)生的太赫茲源可以被放置在遠距離目標上, 能夠有效解決太赫茲波在遠距離傳輸中空氣中水蒸氣對太赫茲波吸收嚴重這一問(wèn)題, 可以為接下來(lái)更多的探究奠定一定的基礎。
2.1 在拉絲周?chē)饧涌v向電壓提高太赫茲波的輻射效率
對于純粹的渡越-切侖科夫輻射, 拉絲內部激光脈沖形成的有質(zhì)動(dòng)力產(chǎn)生了一個(gè)靜電場(chǎng), 外加縱向電場(chǎng)可以與該靜電場(chǎng)疊加, 達到增大太赫茲輻射的效果。在單色激光誘導的拉絲上加縱向電壓, 即利用脈沖能量一定的單色激光, 通過(guò)聚焦形成等離子體拉絲, 并利用兩個(gè)尺寸不同的電極給拉絲兩端加上橫向電壓。在拉絲周?chē)饧涌v向電場(chǎng)可以使太赫茲波的能量增大三個(gè)數量級, 增大之后的太赫茲波的偏振狀態(tài)和不加電場(chǎng)時(shí)的狀態(tài)是一樣的; 在拉絲周?chē)饧訖M向電場(chǎng)的方法同樣可以使得太赫茲波能量增加三個(gè)數量級, 但增強后的太赫茲脈沖的輻射角度和偏振狀態(tài)均有一些改變。
2.2 產(chǎn)生單色場(chǎng)雙拉絲來(lái)提高太赫茲波的輻射效率
在單色激光誘導形成拉絲的基礎上, 采用雙拉絲的方法可以使得太赫茲輻射增大一個(gè)數量級, 增強后的太赫茲波的發(fā)散角度和偏振狀態(tài)都有所改變, 即通過(guò)使用了兩條飛秒激光脈沖, 分別在空氣中形成兩條重疊的拉絲, 并認為第一個(gè)和第二個(gè)脈沖分別經(jīng)過(guò)渡越-切侖科夫輻射產(chǎn)生太赫茲波, 然而有趣的是, 最后產(chǎn)生的太赫茲信號比兩個(gè)脈沖單獨形成的太赫茲波信號相加的和至少大了一個(gè)數量級。這種方法一般適用于初始光的強度較弱的情況, 當初始光過(guò)強時(shí)反而不能增強, 即如果通過(guò)產(chǎn)生單色場(chǎng)雙拉絲的方法來(lái)提高太赫茲波的輻射效率, 那么對于初始光要有一定的限制, 具體的限制需要根據實(shí)驗裝置的參數來(lái)定。對比之前的放射狀偏振, 放大后的太赫茲波幾乎是嚴格線(xiàn)性偏振的, 其偏振方向并不依賴(lài)激光脈沖的偏振狀態(tài), 它最大的輻射強度沿著(zhù)激光傳播的方向。
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